Mechanika kwantowa/Wstęp do teorii promieniowania kwantów pola elektromagnetycznego: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 33:
Przy zastosowania operatora {{LinkWzór|30.5}} dla infitezymalnego kąta obrotu przy transformacji wektorowej funkcji własnej jakiegoś równania własnego:
{{IndexWzór|<MATH>\delta\psi^'(\vec{r})_{k^'}=\psi^{'}_{k^'}(\vec{r})-\psi_{k^'}(\vec{r})=-\sum_k i\delta\theta{{\vec{n}\hat{S}_{k^'k}}\over{\hbar}}\psi_k(\vec{r})</MATH>|30.12}}
Z drugiej jednak strony z rysunku obok możemy jednak zapisać przy pomocy wektora <MATH>\vec{n}\;</MATH>, wzdłuż której następuje obrót o kierunku
{{IndexWzór|<MATH>\delta\psi=-(\psi\times\vec{n})\delta\theta</MATH>|30.13}}
Ponieważ wzory {{LinkWzór|30.12}} i {{LinkWzór|30.13}} przedstawiają to samo, dla tej samej współrzędnej wektora falowego, ale dla stałego pola wektorowego, przyrównujemy obie strony tychże równań do siebie:
| |||