Mechanika kwantowa/Wprowadzenie do interpretacji fizycznych operatorów: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 4:
{{IndexWzór|<MATH>\hat{B}\psi_i=b_i\psi_i\;\;</MATH>|22.1}}
Rozwiązaniem tego równania są wektory własne ortogonalne do siebie do delty Diraca lub Kroneckera.
Ze względu na zupełność bazy, dowolny stan funkcji <MATH>\phi\;</MATH>, można przedstawić jak kombinację wektorów bazy <MATH>\psi_i\;</MATH>, które są rozwiązaniami równania własnego {{LinkWzór|22.1}} przy współczynnikach rozwinięcia <MATH>c_i\;</math> wedle sposobu:
{{IndexWzór|<MATH>\phi=\sum_ic_i\psi_i\;\;</MATH>|22.2}}
Jeśli funkcja stanu jest sumą dwóch wektorów prostopadłych do siebie, to funkcję własną tego stanu piszemy:
| |||