Mechanika kwantowa/Wstęp do teorii promieniowania kwantów pola elektromagnetycznego: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 31:
\psi^{'}_{k^'}(\vec{r})=\psi_{k^'}(\vec{r})-\sum_k i\delta\theta{{1}\over{\hbar}}\underbrace{\vec n\hat{l}\psi_k(\vec{r})}_{0}-\sum_k i\delta\theta{{\vec{n}\hat{S}_{k^'k}}\over{\hbar}}\psi_k(\vec{r})
</MATH>|30.11}}
Przy zastosowania operatora {{LinkWzór|30.5}} dla infitezymalnego kąta obrotu przy transformacji wektorowej funkcji własnej jakiegoś równania własnego otrzymujemy to samo równanie, co {{LinkWzór|30.11}} przy stałej tej funkcji:
{{IndexWzór|<MATH>\delta\psi^'(\vec{r})_{k^'}=\psi^{'}_{k^'}(\vec{r})-\psi_{k^'}(\vec{r})=-\sum_k i\delta\theta{{\vec{n}\hat{S}_{k^'k}}\over{\hbar}}\psi_k(\vec{r})</MATH>|30.12}}
Z drugiej jednak strony z rysunku obok możemy jednak zapisać przy pomocy wektora {{Formuła|<MATH>\vec{n}\;</MATH>}}, wzdłuż której następuje obrót o kierunku odwrotnym względem wskazówek zegara, jeśli zwrot tego wektora jest nad zegarem:
| |||