Wstęp do fizyki jądra atomowego/Najważniejsze parametry jądra atomowego: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Nie podano opisu zmian Znacznik: Edytor kodu źródłowego 2017 |
|||
Linia 200:
{{IndexWzór|<MATH>|a_E|^2\sim{{{{1}\over{4}}\Gamma^2}\over{(E-E_0)^2+\left({{\Gamma}\over{2}}\right)^2}}\;</MATH>|2.54}}
{{IndexGrafika|Stany ciągłe i dyskretne jąder atomowych.png|scidja|Stany ciągłe i dyskretne jąder atomowych}}
Z doświadczenia wiadomo, że stany wzbudzone o energiach E<sub>wzb</sub><S nukleonu (nukleonów) charakteryzują się czasem życia <MATH>\tau>>\hbar/E_0</MATH>, czyli dla czasu życia τ≥ 10<sup>-14</sup> wynika, że Γ≤0,1eV. Stany o wyjątkowo dużym czasie życia maja małą szerokość połówkową Γ≤10<sup>-15</sup>eV, te stany nazywamy stanami meta-stałymi. W praktyce stany o bardzo małej szerokości połówkowej traktuje się je jak stany dyskretne. Układ stanów dyskretnych jądra liczone względem stanu podstawowego E'<sub>s</sub>=E<sub>s</
W widmie ciągłym występują poziomy dla E<sub>wzb</sub>≥S<sub>N</sub>, które mogą być traktowane jako poziomy o charakterze dyskretnym. Przy E<sub>wzb</sub>>>S<sub>N</sub> gęstość stanów jest na tyle duża, że widmo dyskretne staje się prawie nierozróżnialne od widma ciągłego, dlatego te stany są traktowane jako stany o charakterze ciągłym, bo te stany pokrywają się się swoimi szerokościami. Nie możemy obliczyć stanów energetycznych jąder atomowych teoretycznie, ponieważ nie znamy potencjału V(r) oddziaływania na siebie nukleonów, ponieważ jest to problem wielu mas, który dla nas jest problem nierozwiązywalnym jak dotychczas.
| |||