Wstęp do fizyki jądra atomowego/Najważniejsze parametry jądra atomowego: Różnice pomiędzy wersjami

Usunięta treść Dodana treść
Linia 98:
Składową zetową momentu dipolowego możemy napisać z jej definicji przy pomocy długości całkowitego momentu pędu:
{{IndexWzór|<MATH>\mu_z=|\vec{\mu}|\cos\beta=|\vec{\mu}|{{m\hbar}\over{|\vec{I}|}}=g{{e\hbar}\over{2m_p}}\sqrt{I(I+1)}{{m\hbar}\over{\hbar\sqrt{I(I+1)}}}=g{{e\hbar m}\over{2m_p}}=g\mu_N m\;</MATH>|2.24}}
Zwykle oznaczamy, dla maksymalnego rzutu spinu:
{{IndexWzór|<MATH>\mu_z^{max}=g{{e\hbar}\over{2m_p}}I\;</MATH>|2.24a}}
*gdzie wielkość {{Formuła|<MATH>{{e\hbar}\over{2m_p}}=\mu_N\;</MATH>?}} nazywamy magnetonem jądrowym podobnie jak magneton Bohra, który określamy tylko dla elektronu.
Całkowity moment pędu nukleonu jest sumą jej pędu orbitalnego i spinowego i wyraża się on:
{{IndexWzór|<MATH>\vec{j}=\vec{l}+\vec{s}\;</MATH>|2.25}}
Podobnie zachodzi dla momentu magnetycznego, że jest ona sumą momentu dipolowego pochodzący od jej ruchu orbitalnego i spinowego:
{{IndexWzór|<MATH>\vec{\mu}_j=\vec{\mu}_l+\vec{\mu}_s\;</MATH>|2.30}}
*gdzie:
:{{Formuła|<MATH>\vec\mu_j\;</math>}} jest magnetonem całkowitego momentu pędu.
:{{Formuła|<MATH>\vec \mu_l\;</MATH>}} to moment magnetyczny orbitalny.
:{{formuła|<MATH>\vec\mu_s\;</MATH>}} jest momentem magnetycznym spinowym.
Zauważmy, że kierunk {{Formuła|<MATH>\vec \mu_l\;</MATH>}} nie musi się pokrywać z {{Formuła|<MATH>\vec j\;</MATH>}}.
Podamy w tabelce wartości współczynników giromagnetycznych dla ruchu orbitalnego i spinowego:
{|width=auto border=true|-