Wstęp do fizyki jądra atomowego/Rozpraszanie cząstek na jądrze atomowym: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 68:
Jeśli wykorzystamy, że pęd kwantu γ jest równa ilorazowi energii kwantu γ i prędkości światła, czyli p<sub>γ</sub>=E<sub>γ</sub>/c, wtedy równość {{linkWzór|5.10}} możemy przepisać do postaci:
{{IndexWzór|<MATH>E_0-E_{\gamma}=\Delta E={{p_{od}^2}\over{2M_x}}-p_{od}v_t=\underbrace{{{E_{\gamma}^2}\over{2M_xc^2}}}_{E_{od}}-\underbrace{E_{\gamma}{{v_t}\over{c}}}_{\Delta E_{\gamma}}\;</MATH>|5.16}}
Jeśli ΔE<sub>γ</sub>=E<sub>od</sub>, to energia kwantu γ w zjawisko, w którym nie ma odrzutu jądra, wtedy zachodzi E<sub>γ</sub>=E<sub>0</sub> i ΔE<sub>γ</SUB> ma rozkład Boltzmanowski i następuje poszerzenie dopplerowskie linii emisyjnej (absorpcyjnej),dla temperatury pokojowej dla szerokości D=0,05eV, tzn. E<sub>od</sub>, a więc wtedy w tym przypadku linie emisyjne i absorpcyjne pokrywają się częściowo, wtedy proces rezonansowy staje się możliwy. To pokrycie jest zwykle bardzo małe.
===Poszerzenie linii emisyjnej i absorpcyjnej przy obracającym się źródle===
|