Wstęp do fizyki jądra atomowego/Rozpraszanie cząstek na jądrze atomowym: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 62:
Dla przejść jądrowych szerokość połówkowa energii dla nieokreśloności czasu zwykle 10<sup>-15</sup>s≤τ≤10<sup>-8</sup>s jest równa 5⋅10<sup>-9</sup>eV≤Γ≤5⋅10<sup>-3</sup>eV. Energia odrzutu {{linkWzór|5.8}} jądra X osiąga, wtedy wartość od 0,1 do 10eV.
{{IndexGrafika|Linie emisyjne Fe-57.png|HG|Linie emisyjne <sup>578</sup>Fe.}}
Np. dla <sup>57</sup>Fe szerokość naturalna linii γ jest o energii 14,4keV, szerokość połówkowa jest Γ=4,7⋅10<sup>-9</sup>eV, przy emisji kwantu γ o energii 14,4keV energia odrzutu jądra <sup>57</sup>Fe jest: {{Formuła|<MATH>E_{od}={{E^2_{\gamma}}\over{2Mc^2}}\simeq 2\cdot 10^{-3}eV\;</MATH>}}, wtedy E<sub>od</sub>>>Γ (blisko 10<sup>6</sup> razy). Linie emisyjne nie pokrywają się z liniami absorpcyjnymi, tzn. energia pochłoniętego fotonu, której częstość nie pokrywa się z częstotliwością emisji kwantów γ. Przejścia optyczne występują dla szerokości połówkowej Γ≈10<sup>-8</SUP>eV, dla której energia odrzutu jest E<sub>od</sub>≈10<sup>-10</sup>eV, co wtedy energia odrzutu jest o wiele mniejsza niż szerokość połówkowa energii stanu wzbudzonego jądra X, który pochłonął kwant γ, tzn. Γ>>E<sub>od</sub>.
===Ruchy termiczne jąder atomowych, a emisja kwantu γ===
Naturalna szerokość linii γ jest powiększona o efekt Dopplera związanego z ruchem termicznym jądra, jeśli będziemy rozpatrywać składową p<sub>t</sub> w kierunku emisji kwantu γ, to z zasady zachowania możemy powiedzieć:
|