Wstęp do fizyki jądra atomowego/Rozpraszanie cząstek na jądrze atomowym: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 55:
{{IndexWzór|<MATH>E_{\gamma}=E_{0}+{{p_{od}^2}\over{2M_x}}\;</MATH>|5.11}}
Jeśli dodatkowo uwzględnimy, że pęd kwantu γ jest przekazywany jadru X, który jest równy energii kwantu γ podzielonej przez prędkość światła, czyli p<sub>γ</sub>=E<sub>γ</sub>/c, co wynika z zasady zachowania pędu, to:
{{IndexWzór|<math>E_{
Patrząc na wzór {{LinkWzór|5.12}} możemy powiedzieć, że energia odrzutu jądra X, w wyniku zderzenia jego z fotonem jest równa ilorazowi kwadratu energii kwantu γ zderzającego się z jądrem przez podwojoną energię spoczynkową jądra X, jest napisana:
{{IndexWzór|<MATH>E_{od}={{E_{\gamma}^2}\over{2M_xc^2}}\;</MATH>|5.13}}
Dla uzyskania rezonansu dla emisji i absorpcji klwantu γ należy skompensować {{Formuła|<MATH>2E_{od}={{2E_0^2}\over{2M_xc^2}}=10^{-2}eV\;</MATH>}} energii.
Dla jąder atomowych rozpraszanie rezonansowe jest trudno zrealizować z powodu małej szerokości energetycznej poziomów jądrowych i znacznej energii odrzutu {{linkWzór|5.13}} jądra przy emisji kwantu γ. Naturalna szerokość, wynika z nieoznaczności czasu i energii, jest pisana poprzez wzór:
{{IndexWzór|<MATH>\Gamma\tau=\hbar\Rightarrow\Gamma={{\hbar}\over{\tau}}\;</MATH>|5.14}}
| |||