Wstęp do fizyki jądra atomowego/Reakcje jądrowe: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 111:
{{IndexGrafika|Różniczkowy przekrój czynny w zależności od kata rozpraszania.png|6.4|Różniczkowy przekrój czynny w zależności od kata rozpraszania}}
*rozkłady kątowe cząstek "b" wykazują symetrię według kata θ=90<sup>o</sup>, a także zależą od wartości spinu C<sup>*</sup>, a odstępstwo od tej zasady jest posiadanie przez jądro złożone wzbudzone wysokiej wartości momentu pędu powstałej w wyniku zderzenia z cząstką "a". Siła odśrodkowa rotacji jądra atomowego ułatwia emisję w kierunku do osi rotacji i posiada minimum przy kącie θ=90<sup>o</sup>, takie jądro wykazuje symetrię wobec tego kąta.
*krzywe wzbudzenia reakcji wykazują ostre maksima, które świadczą o wychwycie przez jądro cząstki bombardującej przez jądro tarczy, gdy energia cząstki "a" E<sub>a</sub> zbliża się do energii rezonansowej określonej jako poziom wzbudzenia. Kształt krzywej rezonansowej dla przekroju czynnego σ(E<sub>a</sub>,E<sub>wzb</sub>,Γ) opisujemy rozkładem
Prawdopodobieństwo wychwytu jądra poza rezonansem maleje ze wzrostem (maleniem) energii cząstki bombardującej E<sub>a</sub>. Szerokość rezonansu określa poziom wzbudzenia jądra złożonego C<sup>*</sup>. Jego czas życia jest określony przez równanie {{Formuła|<MATH>\Gamma\cdot\tau=\hbar\;</MATH>}}.
*przejścia C<sup>*</sup>→Y<sub>f</sub> do stanów wzbudzonych jądra Y, odpowiadają szerokością energetycznym, które nawzajem się nakładają. Emisja niskoenergetycznych cząstek maleje wraz energią cząstek emitowanych, ponieważ ich zdolność przenikania przez barierę sił jądrowych maleje.
| |||