Szczególna teoria względności/Tensory w czasoprzestrzeni: Różnice pomiędzy wersjami

Usunięta treść Dodana treść
Nie podano opisu zmian
Nie podano opisu zmian
Linia 224:
{{IndexWzór|<MATH>F^{\mu}=\int_V{{dF^{\mu}}\over{dV}}dV=m_0\int_V\delta^n(\vec r-\vec r_0){{dv^{\mu}}\over{dt}}dV\Rightarrow F^{\mu}=m_0{{dv^{\mu}}\over{dt}}\Rightarrow F^{\mu}={{dp^{\mu}}\over{dt}}\Rightarrow\vec F={{d\vec p}\over{dt}}\;</MATH>|2.45s}}
Stąd wzór {{linkWzór|2.43s}} dla układów rozciągłych przechodzi dla układów punktowych w wzór {{LinkWzór|2.45s}} (końcowy wzór), czyli w {{LinkWzór|1.31|Mechanika teoretyczna/Kinematyka i dynamika klasyczna opisu punktu materialnego|MT}}. Zatem wzór dla układów punktowych dla układów słabozakrzywionych na wielkość wskaźnikową siły jest w postaci {{LinkWzór|1.31|Mechanika teoretyczna/Kinematyka i dynamika klasyczna opisu punktu materialnego|MT}}, a dla rozciągłych wzór na gęstość wielkości wskaźnikową siły przedstawia się w formie {{LinkWzór|2.42s}} (drugi wzór w implikacji), i to wszystko dla układów słabozakrzywionych.
<noinclude>{{kreska nawigacja|Szczególna teoria względności|Praca, moc, energia i pęd|Zakrzywioność układów współrzędnych (dowód niewynikający z symetrii)}}</noinclude><noinclude>{{BottomColumnPage}}{{WstawStronicoweKategorie}}</noinclude>