Szczególna teoria względności/Tensory w czasoprzestrzeni: Różnice pomiędzy wersjami

Na podstawie sobie różnych postaci jednego wzoru dla układów globalnie (lokalnie) płaskich o globalnie (lokalnie) stałym tensorze prędkości {{LinkWzór|2.38}} i {{LinkWzór|2.38y1}} piszemy ich odpowiedniki gęstości wielkości wskaźnikowej siły patrząc na równość {{LinkWzór|2.27}}, wtedy

{{IndexWzór|<MATH>{{dK^{\mu}}\over{dV}}={{\partial}\over{\partial s}}\left(\rho v^{\mu}\right)\wedge {{dK^{\mu}}\over{dV}}=\rho_0c\gamma{{\partial u^{\mu}}\over{\partial s}}\Rightarrow {{dK^{\mu}}\over{dV}}={{\gamma}\over{c}}{{\partial}\over{\partial t}}\left(\rho v^{\mu}\right)\wedge {{dK^{\mu}}\over{dV}}={{\gamma}\over{c}}\rho_0c\gamma{{\partial u^{\mu}}\over{\partial t}}\Rightarrow{{dF^{\mu}}\over{dV}}={{\partial}\over{\partial t}}\left(\rho v^{\mu}\right)\wedge\;</MATH><BR><MATH>\wedge{{dF^{\mu}}\over{dV}}=\rho_0c\gamma{{\partial u^{\mu}}\over{\partial t}}\;</MATH>|2.35}}

 

====Prawa dynamiki dla układów punktowych wynikające z praw dla układów rozciągłych dla przestrzeni słabozakrzywionych i globalnie (lokalnie) płaskich====