Wstęp do fizyki jądra atomowego/Reakcje jądrowe: Różnice pomiędzy wersjami
Usunięta treść Dodana treść
Linia 135:
{{IndexWzór|<MATH>Q_f=\sum_lE^{(k)}(F_l)+\sum_{\nu}E^{(k)}_{\nu}(n)+\sum_kE_{\gamma_k}+\mbox{promieniowanie}\;</MATH>|6.22}}
Promieniowanie wydzielane podczas reakcji {{linkWzór|6.15}} może być to promieniowanie β<sup>-</SUP> i {{Formuła|<math>\tilde{\nu}\;</MATH>}}, która jest wydzielana w procesie rozpadu neutronu (która jest jednych z produktów rozważanej reakcji) zachodzącej według {{LinkWzór|3.41|Wstęp_do_fizyki_jądra_atomowego/Rozpady_(przejścia,_przemiany)_jądrowe}} i promieniowania γ, która jest wydzielana w procesie deekscytacji jądra F<sub>i</sub>.
Wiemy, że jeśli energia neutronów jako substratów reakcji jest E<sub>n</sub>=0,025eV, a energia wzbudzenia jądra złożonego jest {{Formuła|<MATH>{}^{
===Mechanizm reakcji rozszczepienia===
Cząstka bombardująca jądro wnika do jądra, i wyniku oddziaływań jądrowych tworzy się jadro złożone a+X→C o stanie energetycznym {{LinkWzór|6.17}}. W obszarze widm ciągłych powoduje to oscylacje kształtu (deformacje) jądra C, co przy energii wzbudzeni mniejszych niż bariera potencjału powoduje deeskcytacje jądra z emisją kwantu γ lub innej cząstki "b" różnej od cząstki bombardującej, a przy energii większej od bariery potencjału po czasie 10<sup>-14</sup> od utworzenia jądra złożonego po podziale jądra na fragmenty, które są zwykle silnie wzbudzone, następuje silna emisja kwantów γ w czasie 10<sup>-12</sup>. Przy rozczepieniu fragmenty naszego jądra mogą mieć nadmiar neutronów, więc ulegają rozpadowi β<sup>-</sup> do kolejnych jąder wzbudzonych lub jest emisja neutronów, co następuje w czasie 10<sup>-10</sup>.
| |||