Poniżej przedstawiamy wzory ogólne na transformacie prędkości, czasu, zmiany położenia, przy wielkościach wektorowych prostopadłych i równoległych do prędkości nowego układu odniesienia
V
→
{\displaystyle {\vec {V}}\;}
.
Transformacje dla układów globalnie (lokalnie) płaskich
edytuj
Podamy tutaj transformacje dla układów globalnie (lokalnie) płaskich transformujące wielkości pomiędzy układami globalnie (lokalnie) płaskimi.
Wzór na transformację prędkości
edytuj
Transformacja prędkości ciała ze starego układu współrzędnych do nowego względem prędkości jest napisana:
v
→
′
=
C
p
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
{
V
→
(
V
→
,
v
→
)
V
2
−
V
→
+
1
−
V
2
c
2
[
v
→
−
V
→
(
v
→
,
V
→
)
V
2
]
}
=
C
p
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
[
v
→
|
|
−
V
→
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
]
=
{\displaystyle {\vec {v}}^{'}={{C_{p}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\left\{{\vec {V}}{{({\vec {V}},{\vec {v}})} \over {V^{2}}}-{\vec {V}}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}\left[{{\vec {v}}-{\vec {V}}{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {V^{2}}}}\right]\right\}={{C_{p}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\left[{\vec {v}}_{||}-{\vec {V}}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }\right]=\;}
=
C
p
{
v
→
|
|
−
V
→
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
}
{\displaystyle =C_{p}\left\{{{{\vec {v}}_{||}-{\vec {V}}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}+{{{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\right\}\;}
(14.1)
Wzór (14.1 ) jest spełniony tylko dla układu starego i nowego, które są układami ogólnie nieprostokątnymi.
Wzór na transformację różniczki położenia
edytuj
Transformacje nieskończenie małej zmiany położenia ciała ze starego układu współrzędnych do nowego względem różniczki zmiany położenia i czasu w starym układzie odniesienia wyrażamy:
d
r
′
→
=
C
p
{
V
→
(
V
→
,
d
r
→
)
V
2
−
V
→
d
t
1
−
V
2
c
2
+
d
r
→
−
V
→
(
V
→
,
d
r
→
)
V
2
}
=
C
p
{
d
r
→
|
|
−
V
→
d
t
1
−
V
2
c
2
+
d
r
→
⊥
}
{\displaystyle d{\vec {r'}}=C_{p}\left\{{{{\vec {V}}{{({\vec {V}},d{\vec {r}})} \over {V^{2}}}-{\vec {V}}dt} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}+d{\vec {r}}-{\vec {V}}{{({\vec {V}},d{\vec {r}})} \over {V^{2}}}\right\}=C_{p}\left\{{{d{\vec {r}}_{||}-{\vec {V}}dt} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}+d{\vec {r}}_{\perp }\right\}\;}
(14.2)
Równanie (14.2 ) jest spełnione dla starego i nowego układu współrzędnych, które są układami ogólnie nieprostokątnymi.
Wzór na transformację położenia w przestrzeni zwykłej
edytuj
Gdy założymy, że dla
t
′
=
t
=
0
{\displaystyle t^{'}=t=0\;}
mamy
r
→
′
=
r
→
=
0
{\displaystyle {\vec {r}}^{'}={\vec {r}}=0\;}
, wtedy wzór (14.2 ) przedstawia się w formie:
r
′
→
=
C
p
{
V
→
(
V
→
,
r
→
)
V
2
−
V
→
t
1
−
V
2
c
2
+
r
→
−
V
→
(
V
→
,
r
→
)
V
2
}
=
C
p
{
r
→
|
|
−
V
→
t
1
−
V
2
c
2
+
r
→
⊥
}
{\displaystyle {\vec {r'}}=C_{p}\left\{{{{\vec {V}}{{({\vec {V}},{\vec {r}})} \over {V^{2}}}-{\vec {V}}t} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}+{\vec {r}}-{\vec {V}}{{({\vec {V}},{\vec {r}})} \over {V^{2}}}\right\}=C_{p}\left\{{{{\vec {r}}_{||}-{\vec {V}}t} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}+{\vec {r}}_{\perp }\right\}\;}
(14.3)
Wzór na transformację różniczki czasu
edytuj
Transformacja nieskończenie małego upływu czasu ze starego układu współrzędnych do nowego względem zmiany infinitezymalnego czasu i infinitezymalnej zmiany położenia ciała wyrażamy w sposób:
d
t
′
=
d
t
−
(
V
→
,
d
r
→
)
c
2
1
−
V
2
c
2
{\displaystyle dt'={dt-{{({\vec {V}},d{\vec {r}})} \over {c^{2}}} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}\;}
(14.4)
Równanie (14.4 ) jest spełnione dla ogólnie nieprostokątnego układu współrzędnych starego i nowego.
Wzór na transformację czasu
edytuj
Podobnie jak dla (14.3 ) tak samo zakładamy, więc:
t
′
=
t
−
(
V
→
,
r
→
)
c
2
1
−
V
2
c
2
{\displaystyle t'={t-{{({\vec {V}},{\vec {r}})} \over {c^{2}}} \over {\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}}\;}
(14.5)
Wzór na transformację kwadratu prędkości
edytuj
Policzmy kwadrat wyrażenia
v
′
2
=
(
v
→
′
,
v
→
′
)
=
v
→
′
T
A
′
v
→
′
{\displaystyle {v'}^{2}=\left({\vec {v}}^{'},{\vec {v}}^{'}\right)={{\vec {v}}^{'}}^{T}A^{'}{{\vec {v}}^{'}}\;}
mając wzór na transformacje macierzy iloczynu skalarnego przestrzennego (4.1 ) i wzór na transformację prędkości (14.1 ), wtedy:
v
′
2
=
v
′
→
T
A
′
v
′
→
=
{
v
→
|
|
−
V
→
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
}
T
C
p
T
A
′
C
p
⏟
A
{
v
→
|
|
−
V
→
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
}
=
{\displaystyle {v^{'}}^{2}={\vec {v^{'}}}^{T}A^{'}{\vec {v^{'}}}=\left\{{{{\vec {v}}_{||}-{\vec {V}}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}+{{{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\right\}^{T}\underbrace {C_{p}^{T}A^{'}C_{p}} _{A}\left\{{{{\vec {v}}_{||}-{\vec {V}}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}+{{{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\right\}=\;}
=
v
|
|
2
+
V
2
+
(
1
−
V
2
c
2
)
v
⊥
2
−
2
(
V
→
,
v
→
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
=
v
2
+
V
2
−
2
(
V
→
,
v
→
)
−
V
2
c
2
v
⊥
2
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
=
v
2
+
V
2
−
2
(
V
→
,
v
→
)
−
V
2
c
2
(
v
2
−
v
|
|
2
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
=
{\displaystyle ={{v_{||}^{2}+V^{2}+\left(1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\right)v_{\perp }^{2}-2({\vec {V}},{\vec {v}})} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}={{v^{2}+V^{2}-2({\vec {V}},{\vec {v}})-{{V^{2}} \over {c^{2}}}v_{\perp }^{2}} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}={{v^{2}+V^{2}-2({\vec {V}},{\vec {v}})-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(v^{2}-v_{||}^{2}\right)} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}=\;}
=
v
2
+
V
2
−
2
(
V
→
,
v
→
)
−
V
2
c
2
(
v
2
−
(
V
→
,
v
→
→
)
2
V
2
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
=
c
2
[
v
2
c
2
+
V
2
c
2
−
2
(
V
→
,
v
→
)
c
2
−
V
2
c
4
v
2
+
(
V
→
,
v
→
)
2
c
4
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
=
{\displaystyle ={{v^{2}+V^{2}-2({\vec {V}},{\vec {v}})-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(v^{2}-{{{({\vec {V}},{\vec {\vec {v}}})}^{2}} \over {V^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}=c^{2}\left[{{{{v^{2}} \over {c^{2}}}+{{V^{2}} \over {c^{2}}}-2{{({\vec {V}},{\vec {v}})} \over {c^{2}}}-{{V^{2}} \over {c^{4}}}v^{2}+{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)^{2}} \over {c^{4}}}} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]=\;}
=
c
2
[
v
2
c
2
+
V
2
c
2
(
1
−
v
2
c
2
)
−
2
(
V
→
,
v
→
)
c
2
+
(
V
→
,
v
→
)
2
c
4
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
=
c
2
[
v
2
c
2
+
V
2
c
2
(
1
−
v
2
c
2
)
−
1
+
1
−
2
(
V
→
,
v
→
)
c
2
+
(
V
→
,
v
→
)
2
c
4
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
=
{\displaystyle =c^{2}\left[{{{{v^{2}} \over {c^{2}}}+{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)-2{{({\vec {V}},{\vec {v}})} \over {c^{2}}}+{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)^{2}} \over {c^{4}}}} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]=c^{2}\left[{{{{v^{2}} \over {c^{2}}}+{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)-1+1-2{{({\vec {V}},{\vec {v}})} \over {c^{2}}}+{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)^{2}} \over {c^{4}}}} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]=\;}
=
c
2
[
v
2
c
2
+
V
2
c
2
(
1
−
v
2
c
2
)
−
1
+
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
2
c
4
)
2
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
=
c
2
[
1
−
1
−
v
2
c
2
−
V
2
c
2
(
1
−
v
2
c
2
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
=
{\displaystyle =c^{2}\left[{{{{v^{2}} \over {c^{2}}}+{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)-1+\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)^{2}} \over {c^{4}}}\right)^{2}} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]=c^{2}\left[1-{{1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]=\;}
=
c
2
[
1
−
(
1
−
V
2
c
2
)
(
1
−
v
2
c
2
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
⇒
v
′
2
=
c
2
[
1
−
(
1
−
V
2
c
2
)
(
1
−
v
2
c
2
)
(
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
2
]
{\displaystyle =c^{2}\left[1-{{\left(1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\right)\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]\Rightarrow {v^{'}}^{2}=c^{2}\left[1-{{\left(1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\right)\left(1-{{v^{2}} \over {c^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}\right]}
(14.6)
Wzór (14.6 ) przedstawia transformacje kwadratu prędkości
v
→
{\displaystyle {\vec {v}}\;}
ze starego układu odniesienia do nowego, a transformacja odwrotna wygląda odwrotnie. Gdy
v
=
c
{\displaystyle v=c\;}
otrzymujemy
v
′
=
c
{\displaystyle v^{'}=c\;}
i odwrotnie.
Wzór na transformację przyśpieszenia
edytuj
Obliczamy różniczkę obustronną równości (14.1 ), co na podstawie tego otrzymujemy równość:
d
v
→
′
=
C
p
(
a
→
|
|
+
1
−
V
2
c
2
a
⊥
)
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
−
(
v
|
|
−
V
→
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
)
(
−
(
a
→
,
V
→
)
c
2
)
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
2
d
t
=
{\displaystyle d{\vec {v}}^{'}=C_{p}{{\left({\vec {a}}_{||}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}a_{\perp }\right)\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)-\left(v_{||}-{\vec {V}}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }\right)\left(-{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}dt=\;}
=
C
p
(
a
→
|
|
+
1
−
V
2
c
2
a
⊥
)
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
+
(
v
|
|
−
V
→
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
)
(
a
→
,
V
→
)
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
2
d
t
=
{\displaystyle =C_{p}{{\left({\vec {a}}_{||}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}a_{\perp }\right)\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)+\left(v_{||}-{\vec {V}}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }\right){{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}dt=\;}
=
C
p
a
→
|
|
+
a
→
⊥
1
−
V
2
c
2
−
a
→
|
|
(
v
→
,
V
→
)
c
2
−
a
→
⊥
1
−
V
2
c
2
(
v
→
,
V
→
)
c
2
+
a
→
|
|
(
v
→
,
V
→
)
c
2
−
a
→
|
|
V
2
c
2
+
1
−
V
2
c
2
v
→
⊥
(
a
→
,
V
→
)
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
2
d
t
=
{\displaystyle =C_{p}{{{\vec {a}}_{||}+{\vec {a}}_{\perp }{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}-{\vec {a}}_{||}{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}-{\vec {a}}_{\perp }{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}+{\vec {a}}_{||}{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}-{\vec {a}}_{||}{{V^{2}} \over {c^{2}}}+{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}{\vec {v}}_{\perp }{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}dt=\;}
=
C
p
a
→
|
|
(
1
−
V
2
c
2
)
2
+
[
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
a
→
⊥
+
v
→
⊥
(
a
→
,
V
→
)
c
2
]
1
−
V
2
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
2
d
t
{\displaystyle =C_{p}{{{\vec {a}}_{||}{\left({\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}\right)}^{2}+\left[\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right){\vec {a}}_{\perp }+{\vec {v}}_{\perp }{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right]{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{2}}}dt}
(14.7)
Równość (14.7 ) podzielmy obustronnie przez (14.4 ) przedstawiający transformację różniczki czasu, wtedy otrzymujemy:
a
→
′
=
C
p
{
a
→
|
|
(
1
−
V
2
c
2
)
2
+
[
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
a
→
⊥
+
v
→
⊥
(
a
→
,
V
→
)
c
2
]
1
−
V
2
c
2
}
1
−
V
2
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
3
=
{\displaystyle {\vec {a}}^{'}=C_{p}{{\left\{{\vec {a}}_{||}{\left({\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}\right)}^{2}+\left[\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right){\vec {a}}_{\perp }+{\vec {v}}_{\perp }{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right]{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}\right\}{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{3}}}=\;}
=
C
p
a
→
|
|
(
1
−
V
2
c
2
)
3
+
[
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
a
→
⊥
+
v
→
⊥
(
a
→
,
V
→
)
c
2
]
(
1
−
V
2
c
2
)
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
3
⇒
{\displaystyle =C_{p}{{{\vec {a}}_{||}{\left({\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}}\right)}^{3}+\left[\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right){\vec {a}}_{\perp }+{\vec {v}}_{\perp }{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right]\left(1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}\right)} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{3}}}\Rightarrow \;}
⇒
a
→
=
C
p
{
a
→
|
|
(
1
−
V
2
c
2
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
3
+
[
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
a
→
⊥
+
v
→
⊥
(
a
→
,
V
→
)
c
2
]
1
−
V
2
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
3
}
{\displaystyle \Rightarrow {\vec {a}}=C_{p}\left\{{\vec {a}}_{||}\left({{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}} \over {1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}}}\right)^{3}+\left[\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right){\vec {a}}_{\perp }+{\vec {v}}_{\perp }{{({\vec {a}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right]{{1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}} \over {\left(1-{{({\vec {v}},{\vec {V}})} \over {c^{2}}}\right)^{3}}}\right\}}
(14.8)
Stąd policzmy przyśpieszenie równoległe i prostopadłe do prędkości nowego układu odniesienia:
a
→
|
|
′
=
C
p
a
→
|
|
(
1
−
V
2
c
2
1
−
(
V
→
,
v
→
)
c
2
)
3
{\displaystyle {\vec {a}}_{||}^{'}=C_{p}{\vec {a}}_{||}\left({{\sqrt {1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}}} \over {1-{{\left({\vec {V}},{\vec {v}}\right)} \over {c^{2}}}}}\right)^{3}\;}
(14.9)
a
→
⊥
′
=
C
p
[
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
a
→
⊥
+
v
→
⊥
(
V
→
,
a
→
)
c
2
]
1
−
V
2
c
2
(
1
−
(
v
→
,
V
→
)
c
2
)
3
{\displaystyle {\vec {a}}_{\perp }^{'}=C_{p}\left[\left(1-{{\left({\vec {v}},{\vec {V}}\right)} \over {c^{2}}}\right){\vec {a}}_{\perp }+{\vec {v}}_{\perp }{{\left({\vec {V}},{\vec {a}}\right)} \over {c^{2}}}\right]{{1-{{V^{2}} \over {c^{2}}}} \over {\left(1-{{\left({\vec {v}},{\vec {V}}\right)} \over {c^{2}}}\right)^{3}}}}
(14.10)
Transformacje dla układów słabozakrzywionych
edytuj
Transformacja (14.1 ), (14.2 ), (14.3 ), (14.6 ) i (14.8 ) (czyli też (14.9 ) i (14.10 )) są dla układów globalnie (lokalnie) płaskich, do nich są podobne transformacje, tylko że z nadkreśleniami, dla układów słabozakrzywionych transformujące wielkości pomiędzy układami słabozakrzywionymi na podstawie (10.6 ) (transformacji macierzy
C
p
{\displaystyle C_{p}\;}
, tzn. z układu globalnie (lokalnie) płaskiego, na
C
¯
p
{\displaystyle {\overline {C}}_{p}\;}
, tzn. do układu słabozakrzywionego), (10.4 ) (transformacji czasu z układu globalnie (lokalnie) płaskiego do układu słabozakrzywionego), (10.4 ) (transformacji wektora wodzącego z układu globalnie (lokalnie) płaskiego do słabozakrzywionego), (10.8 ) (niezmienniczości iloczynu skalarnego przestrzenni zwykłej z układu globalnie (lokalnie) płaskiego do układu słabozaskrzywionego) i (10.9 ) (niezmienniczości długości przestrzeni zwykłej z układu globalnie (lokalnie) płaskiego do słabozakrzywionego).
Równoważność macierzy S i M
edytuj
Macierzowo transformacje n+1 wymiarowego tensora położenia w czasoprzestrzeni
d
x
μ
=
[
c
d
t
,
d
r
→
]
T
{\displaystyle dx^{\mu }=[cdt,d{\vec {r}}]^{T}\;}
w n+1-wymiarowy wektor
d
x
′
μ
=
[
c
d
t
′
,
d
r
→
′
]
T
{\displaystyle d{x^{'}}^{\mu }=[cdt',d{\vec {r}}']^{T}\;}
można napisać na podstawie wzorów: (14.2 ) i (14.4 ), w sposób:
[
c
d
t
′
d
r
→
′
]
=
S
[
c
d
t
d
r
→
]
=
[
γ
−
γ
V
→
T
c
A
−
γ
C
p
V
→
c
C
p
(
γ
V
→
V
→
T
V
2
A
+
I
−
V
→
V
→
T
V
2
A
)
]
⏟
S
[
c
d
t
d
r
→
]
=
[
γ
−
γ
V
→
T
c
A
−
M
p
V
→
c
C
p
(
γ
P
|
|
+
I
−
P
|
|
⏟
P
⊥
)
]
[
c
d
t
d
r
→
]
=
{\displaystyle {\begin{bmatrix}cdt'\\d{\vec {r}}'\end{bmatrix}}=S{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}=\underbrace {\begin{bmatrix}\gamma &-\gamma {{{\vec {V}}^{T}} \over {c}}A\\-\gamma C_{p}{{\vec {V}} \over {c}}&C_{p}\left(\gamma {{{\vec {V}}{\vec {V}}^{T}} \over {V^{2}}}A+I-{{{\vec {V}}{\vec {V}}^{T}} \over {V^{2}}}A\right)\end{bmatrix}} _{S}{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\gamma &-\gamma {{{\vec {V}}^{T}} \over {c}}A\\-M_{p}{{\vec {V}} \over {c}}&C_{p}\left(\gamma P_{||}+\underbrace {I-P_{||}} _{P_{\perp }}\right)\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}=\;}
=
[
γ
−
γ
V
→
T
c
A
−
M
p
V
→
c
C
p
(
γ
P
|
|
+
P
⊥
)
]
[
c
d
t
d
r
→
]
=
[
γ
−
γ
V
→
T
c
A
−
M
p
V
→
c
γ
C
p
|
|
+
C
p
⊥
]
[
c
d
t
d
r
→
]
=
[
γ
−
γ
V
→
T
c
A
−
M
p
V
→
c
M
p
]
⏟
M
[
c
d
t
d
r
→
]
=
M
[
c
d
t
d
r
→
]
{\displaystyle ={\begin{bmatrix}\gamma &-\gamma {{{\vec {V}}^{T}} \over {c}}A\\-M_{p}{{\vec {V}} \over {c}}&C_{p}\left(\gamma P_{||}+P_{\perp }\right)\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\gamma &-\gamma {{{\vec {V}}^{T}} \over {c}}A\\-M_{p}{{\vec {V}} \over {c}}&\gamma C_{p||}+C_{p\perp }\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}=\underbrace {\begin{bmatrix}\gamma &-\gamma {{{\vec {V}}^{T}} \over {c}}A\\-M_{p}{{\vec {V}} \over {c}}&M_{p}\end{bmatrix}} _{M}{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}=M{\begin{bmatrix}cdt\\d{\vec {r}}\end{bmatrix}}}
(14.11)
Stąd macierz transformacji
S
{\displaystyle S\;}
jest równa macierzy transformacji
M
{\displaystyle M\;}
, czyli
S
=
M
{\displaystyle S=M\;}
.